编辑：浙江矿用变压器厂家 日期：2019-01-11 人气：410
长定子同步浙江矿用变压器轨道空间处的电枢反应电抗和谐波漏抗 核心提示： 长定子同步浙江矿用变压器是用于TR型磁悬浮列车上的牵引浙江矿用变压器，其工作原理图如所示。当定子绕组通人频率可变的电流后，气隙中将产生一个移行磁场，此磁场与布置在车辆上的主磁极（励磁磁铁）相互作用长定子同步浙江矿用变压器是用于TR型磁悬浮列车上的牵引浙江矿用变压器，其工作原理图如所示。当定子绕组通人频率可变的电流后，气隙中将产生一个移行磁场，此磁场与布置在车辆上的主磁极（励磁磁铁）相互作用，实现悬浮和牵引。
为避免能量损失，将长定子线路分成了独立区段，只在车辆所在区段接通电源，由浙江矿用变压器向安装在线路两侧的定子绕组供电。在供电区段内，列车所在位置处和无列车处的定子总电抗（即同步电抗）并不相同。列车所在位置处，同步电抗的计算与常规电机相同；无列车处同步电抗的计算要采用新的方法。在无列车处，定子总电抗由自由空间的电枢反应电抗、定子槽漏抗、谐波漏抗和端部漏抗四项组成。
本文主要研究电枢反应电抗和谐波漏抗的计算方法，其余两项可用常规电机设计公式计算得出。事实上，由于对面没有主极铁心，所以轨道空间处的定子磁场全部可看作漏磁场，感应的基频电动势全部可看作漏抗压降；其中轨道空间处的电枢反应电抗相当于定子齿顶漏抗。
2长定子同步浙江矿用变压器轨道空间处的电枢反应电抗长定子同步浙江矿用变压器的定子绕组采用单层整距绕组，每个定子槽中放人一根电缆，每极每相槽数￠=1.设定子绕组通人对称余弦电流，iA=作为空间坐标x的正方向。把空间坐标的原点取在导体A所在槽中心线的位置，此时定子各相的基波磁动势分别为0=fviCs（cot+120°）sin（―x+120°）/定子绕组的基波合成磁动势为表示1=0，即这一时刻，基波合成磁动势的分布。
=0时的基波合成磁动势Fig.为简化计，忽略定子开槽，把定子基波磁动势看成由放在定子表面的一个余弦分布的等效电流片所产生，如所示。长定子同步浙江矿用变压器轨道空间处无列车，相当于抽出转子，即气隙'―c.在气隙<5.无限大的情况下，和等效。对于所示情况，根据，谐波次数v=l时（即对基波），气隙内的标量磁位/3满足二维直角坐标系内的拉普本问题的边界条件是设~.=，且转子的标量磁位为零；即在定子表面，磁位按正弦分布；即利用边界条件，解得D为于是基波磁场的法向磁感强度（X，y）为dn定子表面处的基波磁场法向磁感强度（X）Q）S当气隙心一00时，limcth上' =1，于是式（8）成为波磁场法向磁感强度的幅值。
相应的每极基波磁通量少，为其中丨为定子铁心长度。
设每槽内的串联导体数为由于g丌（―对极）下每相只有一个单层整距线圈，故时，A相线圈产生的矩形波磁动势为FA=f，其基波磁动势备=.此时与A组线圈交链的基波磁链1/= nt0>，一对极下A相线圈的电枢反应电感飞XT P对极下每相电枢反应电感4为于是电枢反应电抗\为3长定子同步浙江矿用变压器轨道空间处的谐波漏抗仿照基波合成磁动势的推导过程，可得各次谐波磁动势的表达式，从而得出绕组产生的合成磁动势为当o；t=0时，A相电流达到最大值，此时基波合成磁动势的轴线与A相绕组轴线重合，根据式（14）可画出基波磁动势和各次谐波磁动势与A相线圈的空间相对位置，如（a）所示；图中基波磁动势/，为正向推移，速度为同步速度iffi，磁动势幅值为巧；5次谐波磁动势/5为反向推移，速度为-+！，磁动势幅值为尽；7次谐波磁动势/7为正向推移，速度为磁动势幅值为尽；…；以此类推。
对￠=1的绕组所产生的谐波磁动势人，将时间固定于t=0，根据，也可导出定子表面处v次谐波磁场的法向磁感强度6x）fr=（））为当气隙00时，lim其中Byv（y=（））=叫为《5.一时定子表面处的谐波磁场法向磁感强度幅值。由于=It，因此有了V次谐波磁场在％范围内的每极磁通量少为由（a）可见，A相线圈交链的基波磁通量叭（《=.）=九交链的5次谐波磁通量V，=）=九5屯+￠，同理，交链的7次谐波磁通量奶，…，以此类推。由此可画出（￡=0时，A相线圈交链的基波和各次谐波的磁通量值，如（b）所示。
于是一对极下v次谐波的谐波电感LV（K）为一对极广=+=+240X10-7 p对极下每相的v次谐波电感Lv为各次谐波电感是否相加，取决于各谐波磁场感应的各基频电动势之是否同相位，即取决于每相线圈交链的各谐波磁通量的相位关系。
在（a）中，基波磁动势的速度为（，=当=90°时，基波磁动势（磁场）正向推移了t/2，于是A相线圈交链的基波磁通量仍（变成；5次谐波磁动势（磁场）的速度u5=当￡t矿用变压器=90°时，A相线圈交链的5次谐波磁通量
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